Преглед на кодот на Расејување (оптика)

{{About|dispersion of waves in optics|other forms of dispersion|Dispersion (disambiguation)}}
[[File:Prism rainbow schema.png|thumb|right|In a [[dispersive prism]], material dispersion (a [[wavelength]]-dependent [[refractive index]]) causes different colors to [[refraction|refract]] at different angles, splitting white light into a [[rainbow]].]]
[[File:Light dispersion of a compact fluorescent lamp seen through an Amici direct-vision prism PNr°0114.jpg|thumb|A [[compact fluorescent lamp]] seen through an [[Amici prism]]]]

Во [[оптика]], '''дисперзија''' е појава во која [[брзина на фазата]] од бранот зависи од нејзината фреквенција.<ref>{{cite book
|last = Born
|first = Max
|authorlink = Max Born
|last2 = Wolf
|first2 = Emil
|title = Principles of Optics
|publisher = [[Cambridge University Press]]
|date = October 1999
|location = Cambridge
|pages = 14–24
|isbn = 0-521-64222-1}}</ref>
Медиумите имаат оваа општа сопственост може да се ''нарече дисперзија на медиумите''. Понекогаш терминот '''''хроматска'' дисперзија''' се користи за специфичности.
Иако терминот се користи во областа на оптика за да се опише [[светлина]] и други [[електромагнетни бранови]], дисперзија во иста смисла може да се примени на било кој вид на брановите движење  како [[акустичена дисперзија]] во случај на звук и сеизмички бранови, во [[гравитационите бранови ]] (океански бранови), ), и за телекомуникациски сигнали размножувајќи се долж [[далекуводи]] (како [[коаксијален кабел]]) или [[оптички влакна]].

Во оптика, една важна и позната последица на дисперзија е промената на аголот на[[прекршување]] на различни бои на светлината,<ref>[http://www.proximion.com/about-dispersion Dispersion Compensation] Retrieved 25-08-2015.</ref>  како што се гледа во спектарот произведена од дисперзивна [[призма]] и во [[хроматските аберации]] на леќи. Дизајнот на составените [[ахроматски леќи]], во кои хроматските аберации во голема мера е откажан, користат квантификација на дисперзија на чаша која му е додадена од страна на неговиот [[Abbe број]] ''V'', каде што ''пониски'' Abbe броеви одговараат на ''поголем'' дисперзија над [[видливиод спектар]]. Во некои апликации како што се телекомуникациите, апсолутната фаза на бранот често не е важна, но само на ширење на [[бранови пакети]] или "импулси"; во тој случај е заинтересирана само за варијации на [[групната брзината]] со фреквенција, т.н.  [[групна-брзина дисперзија|групна-брзина дисперзија ]] (ГБД).

== Примери на дисперзија ==
Најмногу познат пример на дисперзија е веројатно [[виножитото]], во која предизвикува просторна дисперзија на поделба на бела светлина во компоненти на [[бранови должини]] (различни [[бои]]). Сепак, дисперзија на исто така има влијание во многу други случаи: на пример, ГБД предизвикува [[Pulse (signal processing)|импулси]] да се шират во [[оптички влакна]], деградирадирајќи сигнали на долги растојанија; Исто така, со откажување помеѓу групната-брзина на дисперзија и [[нелинеарни]] ефекти доведуваат до [[солитон]]бранови.

== Материјал и брановодни на дисперзија ==
Најчесто, хроматска дисперзија се однесува на маса материјала дисперзија, што е, на промената на [[индекс на рефракција]]со оптички фреквенција. Сепак, во [[брановоден]] постои и феноменот на ''брановодна дисперзија'', во кој случај брзината на фаза на бранот во структура зависи од нејзината фреквенција едноставно се должи на геометријата на градбата. Поопшто, "брановоден" дисперзија може да се случи за браново размножување преку било која нехомогена структура (на пример, [[фотонски кристали]]), без разлика дали или не брановите се ограничени на некој регион{{dubious|date=October 2014}}. Во брановоден, ''двата'' типа на дисперзија, генерално, ќе бидат присутни, иако тие не се строго адитив{{Citation needed|date=October 2014}}. На пример, во оптички влакна  материјалот и брановодна дисперзија можат ефикасно да се откажат едни на други за да се произведе бранова [[должина на нулта дисперзија]], важна за брз [[Фибер-оптичка комуникација]].

== Материјална дисперзија во оптика==
[[File:Dispersion-curve.png|right|thumb|320px|Варијацијата на индекс на рефракција наспроти вакуум бранова должина од различни очила. Брановита должина на видливата светлина се означени со црвена боја.
]]
[[File:Spidergraph Dispersion.GIF|320px|thumb|Влијанија на избрана стаклена компонента дополнува на средството дисперзија на одредена база на стакло (n<sub>F</sub> valid for λ = 486 nm (blue), n<sub>C</sub> valid for λ = 656 nm (red))<ref>[http://glassproperties.com/dispersion/ Calculation of the Mean Dispersion of Glasses]</ref>]]

Материјалna дисперзија може да биде пожелно или непожелно дејство во оптички апликации. Дисперзија на светлината од стаклени призми се користи за изградба на  [[спектрометари]] и [[спектрорадиометри]. [[Холографски]] решетки исто така се користат, како што тие овозможуваат попрецизна дискриминација на брановиte должини. Меѓутоа, во леќи, дисперзија предизвикува [[хроматските аберации]], несакан ефект кој може да намали слики во микроскопи, телескопи и фотографски цели.

На '' [[фаза на брзината]] '', '' V '', на бранот во даден единствен медиум е дадена со

:<math>v = \frac{c}{n}</math>

каде '' C '' е [[брзината на светлината]] во вакум и '' n '' е [[индекс на рефракција]] на медиумот.

Во принцип,  индексот на рефракција е некоја функција на фреквенцијата '' f '' на светлината, со што  '' n '' = '' n '' ('' F ''), или пак, во однос на брановата должина на бранот '' n '' = '' n '' ('' λ ''). Зависност од брановата должина на материјален индекс на рефлекција е обично квантифицира со својата [[Abbe број]] или неговите коефициенти во емпириска формула како што се [[равенките Коши | Коши]] или [[Sellmeier равенките]] .

Бидејќи на [[Kramers-Kronig врски]] , зависноста на бранова должина од реалниот дел на индексот на рефракција е поврзана со материјална [[апсорпција (електромагнетно зрачење) | апсорпција]], опишана од имагинарниот дел на индексот на рефракција (исто така наречен [[материјалена # дисперзија и апсорпција | коефициент на  истребување]]). Конкретно, за немагнетни материјали ([[Пропустливост (електромагнетизмот) |μ]]&nbsp;=&nbsp; [[магнетна  константа | μ<sub>0</sub>]]), [[функција одговорот Линеарни | подложност ]] <math>\chi</math>, која се појавува во односите на Kramers-Kronig е [[електрична подложност]] <math>\chi_e = n^2 - 1</math>.

Најчесто  видена последица на дисперзија во оптика е поделбата на [[електромагнетниот спектар # видливо зрачење .28light.29|white light]] во [[оптички спектар | спектарот на бои]] од [[триаголна призма (оптика) | призмата]]. Од [[закон на Snell е]] може да се види дека аголот на [[рефракција]] на светлината во призмата зависи од индексот на рефракција на призмиот материјал. Од  индексот на рефракција варира со бранова должина, следува дека аголот од која светлината е прекршена од, исто така ќе се разликуваат со бранова должина, предизвикувајќи аголна сепарација на бои познати како '' аголна дисперзија ''.

За видливата светлина, рефракција индексот '' n '' на најтранспарентни материјали (на пример, воздухот, очила) се намалува со зголемување на брановата должина '' λ '':
:<math>1 < n(\lambda_{\rm red}) < n(\lambda_{\rm yellow}) < n(\lambda_{\rm blue})\ ,</math>

или алтернативно:
:<math>\frac{{\rm d}n}{{\rm d}\lambda} < 0.</math>

Во овој случај, медиумот се вели дека има '' нормална дисперзија ''. Каде што, ако на индексот се зголемува со зголемување на брановата должина (што е обичен случај {{ | датум = март 2014}} за [[X-зраци]] ), медиумот се вели дека има '' аномална дисперзија ''.

Во интерфејсот на таков материјал со воздух или вакум (индекс на ~ 1), закон на Snell предвидува дека инцидент na светлина под агол '' θ '' на [[површина нормално | нормални]] ќе биде прекршена под агол arcsin (sin ('' θ '') / '' n ''). Така, сина светлина, со повисок индекс на рефракција, ќе биде свиткано посилно од црвена светлина, што резултира со добро познато [[виножито]] шема.

== Група и фаза на брзината == <! - Овој дел е наведен од [[Брзината на звукот]] ->
{{merge from|section=yes|Group delay and phase delay#Group delay in optics|date=September 2013}}
Друга последица на дисперзија се манифестира како темпорален ефект. Формула '' V '' = '' C '' / '' n '' пресметува '' брзина на фазата '' на бранот; ова е [[брзината]] на кое на '' [[фазата (бранови) | фазата]] '' од било кое фреквенциска компонента на бран ќе пропагира. Ова не е иста како и  '' [[групната брзината]] '' на бранот, што е стапка по која промените во [[амплитуда]] (познат како '' плик '' на бранот) ќе пропагираат. За хомоген медиум, групната брзина '' V '' <sub>g</sub> се однесува на брзина на фазата '' V '' од страна  (тука е брановата должина λ во вакум, а не во медиум):

:<math>v_g = c \left( n - \lambda \frac{dn}{d\lambda} \right)^{-1} = v \left( 1 - (\lambda/n) \frac{dn}{d\lambda} \right)^{-1}.</math>

Групната брзина '' V '' <sub>g</sub> често се смета за брзина со која енергија или информации се пренесуваат по бран. Во повеќето случаи, тоа е точно, и брзината на групата може да се гледа како на '' [[брзина на сигнал]] '' од брановите форми. Во некои необични околности, наречен случаи на аномална дисперзија, стапката на промена на индексот на прекршување во однос на брановата должина се менува знакот (станува негативен), во кој случај тоа е можно за брзина на на групата за да ја надмине брзината на светлината (''v''<sub>g</sub> &gt; ''c''). Аномална дисперзија се случува, на пример, каде што  брановата должина на светлината е блиску до [[апсорпција (оптика) | апсорпција]] резонансата на медиумот. Кога дисперзија е аномална, сепак, групната брзина веќе не е индикатор за брзина на сигнал. Наместо тоа, сигналот патува со брзината на бранот, кој е '' C '', без оглед на индексот на рефракција. <ref> Brillouin, Леон. Бран простирање на бранови и Група брзина. (Академски печат: Сан Диего, 1960). Види ESP. Поглавје. 2 од А. Зомерфелд. </ref> Неодамна, таа стана можно да се создадат гасови во кои на групата брзина не е само поголема од брзината на светлината, но и негативна. Во овие случаи, пулсот може да се појави за да излезете од средината пред да влезе <ref> {{cite journal|author=Wang, L.J., Kuzmich, A., and Dogariu, A.|title=Gain-assisted superluminal light propagation|journal=Nature|volume=406|page=277|year=2000|bibcode = 2000Natur.406..277W | doi=10.1038/35018520 | issue=6793}} </ref> Дури и во овие случаи, сепак, сигналот патува, или помалку од, со брзина на светлината, како што покажува Stenner, и сор <ref> {{cite journal|author=Stenner, M. D., Gauthier, D. J., and Neifeld, M. A.|title=The speed of information in a 'fast-light' optical medium|journal=Nature|volume=425 |year=2003|bibcode = 2003Natur.425..695S |doi = 10.1038/nature02016|issue=6959|pmid=14562097|pages=695–8}}</ref>

Самата групна брзина обично е функција на фреквенција на бранот. Ова резултира во [[групата брзина на дисперзија]] (ГБД), кој предизвикува краток пулс на светлината да се шири  со текот на времето, како резултат на различни фреквенциски компоненти на пулсот движејќи со различни брзини. ГБД често се квантифицирани како '' [[групно одлагање]] Параметар на дисперзија на '' (повторно, ова е формула за единствен медиум само):

:<math>D = - \frac{\lambda}{c} \, \frac{d^2 n}{d \lambda^2}. </math>

Ако '' D '', е помала од нула, медиумот се вели дека има '' позитивна дисперзија ''. Ако '' D '', е поголем од нула, медиумот има '' негативна дисперзија ''. Ако светлинскиот пулс се пропагира преку нормално дисперзивен медиум, резултатот е повисока фреквенција на компоненти кои патуваат побавно од пониската фреквенција на компоненти. Пулсот затоа станува '' позитивен [[весел]] '', или '' до-весел '', зголемување на фреквенцијата со времето. И обратно, ако пулсот патува преку неправилен дисперзивна медиум, висока фреквенција на компоненти патуваат побрзо од долните и пулсот станува '' негативно [[весел]] ед '', или '' долу-весел '', што претставува намалување во фреквенциски со текот на времето.

Резултат на ГБД, без разлика дали е позитивно или негативно, во крајна линија е темпоралено ширење на пулсот. Ова го прави управувањето исклучително важно во оптички комуникациски системи врз основа на оптички влакна , бидејќи ако дисперзија е премногу висока, група на импулси претставува битстрим што ќе се шири во времето и ќе се спојат, рендерирање на битстримот неразбирливо. Со ова се намалува должината на влакната со што сигналот може да биде испратена надолу без регенерација. Еден можен одговор на овој проблем е да испратат сигнали по оптички влакна на брановата должина каде ГБД е нула (на пример, околу 1,3-1,5 микрони во [[силика]] [[влакна]]), така што пулсира во оваа бранова должина што страдаат минимално ширење од дисперзија во пракса, сепак, овој пристап предизвикува повеќе проблеми отколку што се решава, бидејќи нула ГБД неприфатливо ги засилува други нелинеарни ефекти (како [[четири бран мешање]]). Друга можна опција е да се користи [[soliton (оптика) | soliton]] импулси во режим на аномално дисперзирање, во форма на оптички пулс кој користи [[нелинеарни оптика | нелинеарен оптичка]] сила за само да го задржи својот облик-солитони имаат практичен проблем, сепак, дека тие бараат одредено ниво на енергија за да се одржува во пулсот за нелинеарна сила да биде со правилната сила. Наместо тоа, решението што е во моментов користен во пракса, е да се изврши дисперзивна компензација, обично со спојување на влакна со други влакна од спротивен знак на дисперзирање, така што ефектите на дисперзирање се откаже; тој надомест е во крајна линија ограничен од страна на нелинеарни ефекти како што се [[авто-фазна модулација]], што комуницира со дисперзирање  да го прави  многу тешко за враќање.

Контрола на дисперзија е исто така важнo во [[ласерите]]  кои произведуваат [[ultrashort пулс | кратки импулси]]. Целокупната дисперзија на [[ласерска изградбата | оптички резонатор]] е главен фактор во одредување на траењето на импулси емитирана од страна на ласер. Пар на [[Prism (оптика) | призми]] може да се организира за да се произведе нето негативни дисперзирање , која може да се користи за да се избалансираат обично позитивна дисперзија на ласерски медиум. [[Дифракција хелиум]] и исто така може да се користи за производство дисперзивен ефекти; Тие често се користат во системите за ласерски засилувач со висока моќ. Неодамна, алтернатива на призми и мрежи е развиена: [[весел огледало]] е. Овие диелектрик огледала се обложени така што различни бранови должини имаат различни должини пенетрација, а со тоа и различни одложувања група. Слоеви слој може да биде прилагодена за да се постигне нето негативни дисперзија.

=== Дисперзија во брановоди ===
[[Брановодни]] _ се високо дисперзивни поради нивната геометрија (наместо само нивниот материјален состав).
[[Оптички влакна]] се еден вид брановодни за оптички фреквенции (светлина) широко користени во модерните телекомуникациски системи. Стапката на кои податоци може да се транспортираат на едно влакно е ограничена со пулсово проширување поради хроматска дисперзија меѓу другите феномени.

Во принцип, за режим на брановодни со [[аголна фреквенција]] ω (β) на [[размножување постојана]] β (така што електромагнетни полиња во насока на ширење '' (z) '' осцилираат пропорционално <math>e^{i(\beta z - \omega t)}</math>), групна-брзина [[параметар на дисперзија]] на '' D '' се дефинира како: <ref> Раџив Ramaswami и Кумар Н. Sivarajan , '', оптички мрежи: практична гледна точка '' (Академски печат: Лондон 1998). </ref>

:<math>D = -\frac{2\pi c}{\lambda^2} \frac{d^2 \beta}{d\omega^2} = \frac{2\pi c}{v_g^2 \lambda^2} \frac{dv_g}{d\omega}</math>

каде <math>\lambda = 2\pi c/\omega</math> е брановата должина на вакум и <math>v_g = d\omega/d\beta</math> е групната  брзина. Оваа формула го  генерализира оној во претходниот дел за хомогени медиуми, и вклучува и брановодна дисперзија и материјала дисперзија. Причината за утврдување на дисперзирање  на овој начин е тоа што | '' D '' | е (асимптотска) темпоралено пулсово ширење <math>\Delta t</math> по единица пропусен опсег
<math>\Delta\lambda</math> по единица растојание, најчесто се пријавени во [[пикосекунда | PS]] &nbsp; / &nbsp; [[нанометри | nm]] &nbsp; километри за оптички влакна.

Во случај на [[мулти режимски оптички влакна]] _, т.н. [[модалено дисперзирање ]], исто така, ќе доведе до проширување на пулс. Дури и во [[единствен режим на влакна]] _, проширување на пулсот може да се случи како резултат на [[режим на  поларизарана дисперзија ]] (бидејќи се уште има два режима на поларизација). Овие  '' не '' се примери на хроматска дисперзија како што тие не се зависни од брановата должина или [[Спектрален linewidth | пропусност]] на импулсни шири.

== Повисок ред дисперзија  над широк пропусен опсег ==
Кога еден широк спектар на фреквенции (широк пропусен опсег) е присутен во еден брановид-пакет, како што се во [[ultrashort пулс]] или [[весел]] пулс или други форми на [[проширен спектар]] , не може да биде точна, за приближување на дисперзија  за константна во текот на целиот пропусен опсег, и повеќе сложени пресметки се обврзани да пресметуваат ефекти како што е пулсово ширење.

_ Особено, параметарот на дисперзија '' D '' е дефинирано погоре е добиен од само еден дериват на брзината на група. Повисоки деривати се познати како '' повисок ред дисперзија  ''. <ref> [http://www.rp-photonics.com/chromatic_dispersion.html хроматска дисперзија] "," Енциклопедија на ласерска физика и технологија '' (Вајли, 2008 година). </ref> Овие термини се едноставно [[Тејлор серија]] проширување на [[дисперзија  врска]] <math>\beta(\omega)</math> на медиумот или брановодни околу одредени фреквенции. Нивните ефекти може да се пресмета преку нумеричката оцена на [[Фуриеова трансформација]] _ од брановите форми, преку интеграција на повисок ред [[полека различен плик на  апроксимации]], од страна на [[методот на Сплит-чекор]] (која може да се користи точната дисперзија   наместо серијата Тејлор) или со непосредна симулација на целосна [[Максвеловите равенки]] наместо приближна равенка плик.

== Dispersion in gemology ==

{|Class="wikitable sortable collapsible collapsed" style="float:right; text-align: center"
|+Dispersion values of minerals<ref name=b1>{{cite book|author=Walter Schumann|title=Gemstones of the World: Newly Revised & Expanded Fourth Edition|url=http://books.google.com/books?id=V9PqVxpxeiEC&pg=PA42|accessdate=31 December 2011|year=2009|publisher=Sterling Publishing Company, Inc.|isbn=978-1-4027-6829-3|pages=41–2}}</ref>
!Name !!B–G !!C–F
|-
|[[Cinnabar]] (HgS) || 0.40 || –
|-
|Synth. [[rutile]] || 0.330 || 0.190
|-
|[[Rutile]] (TiO<sub>2</sub>) || 0.280 || 0.120–0.180
|-
|[[Anatase]] (TiO<sub>2</sub>)|| 0.213–0.259 || –
|-
|[[Wulfenite]] || 0.203 || 0.133
|-
|[[Vanadinite]] || 0.202 || –
|-
|[[Fabulite]] || 0.190 || 0.109
|-
|[[Sphalerite]] (ZnS) || 0.156 || 0.088
|-
|[[Sulfur]] (S) || 0.155 || –
|-
|[[Stibiotantalite]] || 0.146 || –
|-
|[[Goethite]] (FeO(OH)) || 0.14 || –
|-
|[[Brookite]] (TiO<sub>2</sub>) || 0.131 || 0.12–1.80
|-
|[[Zincite]] (ZnO) || 0.127 || –
|-
|[[Linobate]] || 0.13 || 0.075
|-
|Synth. [[moissanite]] (SiC) || 0.104 || –
|-
|[[Cassiterite]] (SnO<sub>2</sub>)|| 0.071 || 0.035
|-
|[[Zirconia]] (ZrO<sub>2</sub>)|| 0.060 || 0.035
|-
|[[Powellite]] (CaMoO<sub>4</sub>) || 0.058 || –
|-
|[[Andradite]] || 0.057 || –
|-
|[[Demantoid]] || 0.057 || 0.034
|-
|[[Cerussite]] || 0.055 || 0.033–0.050
|-
|[[Titanite]] || 0.051 || 0.019–0.038
|-
|[[Benitoite]] || 0.046 || 0.026
|-
|[[Anglesite]] || 0.044 || 0.025
|-
|[[Diamond]] (C) || 0.044 || 0.025
|-
|[[Flint glass]] || 0.041 || –
|-
|[[Hyacinth (mineral)|Hyacinth]] || 0.039 || –
|-
|[[Jargoon]] || 0.039 || –
|-
|[[Starlite]] || 0.039 || –
|-
|[[Zircon]] (ZrSiO<sub>4</sub>)|| 0.039 || 0.022
|-
|[[Gadolinium gallium garnet|GGG]] || 0.038 || 0.022
|-
|[[Scheelite]] || 0.038 || 0.026
|-
|[[Dioptase]] || 0.036 || 0.021
|-
|[[Whewellite]] || 0.034 || –
|-
|[[Alabaster]] || 0.033 || –
|-
|[[Gypsum]] || 0.033 || 0.008
|-
|[[Epidote]] || 0.03 || 0.012–0.027
|-
|[[Achroite]] || 0.017 || –
|-
|[[Cordierite]] || 0.017 || 0.009
|-
|[[Danburite]] || 0.017 || 0.009
|-
|[[Dravite]] || 0.017 || –
|-
|[[Elbaite]] || 0.017 || –
|-
|[[Herderite]] || 0.017 || 0.008–0.009
|-
|[[Hiddenite]] || 0.017 || 0.010
|-
|[[Indicolite]] || 0.017 || –
|-
|[[Liddicoatite]] || 0.017 || –
|-
|[[Kunzite]] || 0.017 || 0.010
|-
|[[Rubellite]] || 0.017 || 0.008–0.009
|-
|[[Schorl]] ||   0.017 || –
|-
|[[Scapolite]] || 0.017 || –
|-
|[[Spodumene]] || 0.017 || 0.010
|-
|[[Tourmaline]] || 0.017 || 0.009–0.011
|-
|[[Verdelite]] || 0.017 || –
|-
|[[Andalusite]] || 0.016 || 0.009
|-
|[[Baryte]] (BaSO<sub>4</sub>)|| 0.016 || 0.009
|-
|[[Euclase]] || 0.016 || 0.009
|-
|[[Alexandrite]] || 0.015 || 0.011
|-
|[[Chrysoberyl]] || 0.015 || 0.011
|-
|[[Hambergite]] ||  0.015 || 0.009–0.010
|-
|[[Phenakite]] || 0.01 || 0.009
|-
|[[Rhodochrosite]] ||  0.015 || 0.010–0.020
|-
|[[Sillimanite]] ||  0.015 || 0.009–0.012
|-
|[[Smithsonite]] || 0.014–0.031 || 0.008–0.017
|-
|[[Amblygonite]] || 0.014–0.015 || 0.008
|-
| [[Aquamarine (gemstone)|Aquamarine]] ||   0.014 || 0.009–0.013
|-
|[[Beryl]] || 0.014 || 0.009–0.013
|-
|[[Brazilianite]] ||   0.014 || 0.008
|-
|[[Celestine (mineral)|Celestine]] || 0.014 || 0.008
|-
|[[Goshenite]] || 0.014 || –
|-
|[[Heliodor]] || 0.014 || 0.009–0.013
|-
|[[Morganite]] || 0.014 || 0.009–0.013
|-
|[[Pyroxmangite]] || 0.015 || –
|-
|Synth. [[scheelite]] || 0.015 || –
|-
|[[Dolomite]] || 0.013 || –
|-
|[[Magnesite]] (MgCO<sub>3</sub>)|| 0.012 || –
|-
|Synth. [[emerald]] || 0.012 || –
|-
|Synth. [[alexandrite]] || 0.011 || –
|-
|Synth. [[sapphire]] (Al<sub>2</sub>O<sub>3</sub>)|| 0.011 || –
|-
|[[Phosphophyllite]] || 0.010–0.011 || –
|-
|[[Enstatite]] || 0.010 || –
|-
|[[Anorthite]] || 0.009–0.010 || –
|-
|[[Actinolite]] || 0.009 || –
|-
|[[Jeremejevite]] || 0.009 || –
|-
|[[Nepheline]] || 0.008–0.009 || –
|-
|[[Apophyllite]] || 0.008 || –
|-
|[[Hauyne]] || 0.008 || –
|-
|[[Natrolite]] || 0.008 || –
|-
|Synth. quartz (SiO<sub>2</sub>) || 0.008 || –
|-
|[[Aragonite]] || 0.007–0.012 || –
|-
|[[Augelite]] || 0.007 || –
|-
|[[Tanzanite]] || 0.030 || 0.011
|-
|[[Thulite]] || 0.03 || 0.011
|-
|[[Zoisite]] || 0.03 || –
|-
|[[YAG]] || 0.028 || 0.015
|-
|[[Almandine]] || 0.027 || 0.013–0.016
|-
|[[Hessonite]] || 0.027 || 0.013–0.015
|-
|[[Spessartine]] || 0.027 || 0.015
|-
|[[Uvarovite]] || 0.027 || 0.014–0.021
|-
|[[Willemite]] || 0.027 || –
|-
|[[Pleonaste]] || 0.026 || –
|-
|[[Rhodolite]] || 0.026 || –
|-
|[[Boracite]] || 0.024 || 0.012
|-
|[[Cryolite]] || 0.024 || –
|-
|[[Staurolite]] || 0.023 || 0.012–0.013
|-
|[[Pyrope]] || 0.022 || 0.013–0.016
|-
|[[Diaspore]] || 0.02 || –
|-
|[[Grossular]] || 0.020 || 0.012
|-
|[[Hemimorphite]] || 0.020 || 0.013
|-
|[[Kyanite]] || 0.020 || 0.011
|-
|[[Peridot]] || 0.020 || 0.012–0.013
|-
|[[Spinel]] || 0.020 || 0.011
|-
|[[Vesuvianite]] || 0.019–0.025 || 0.014
|-
|[[Clinozoisite]] || 0.019 || 0.011–0.014
|-
|[[Labradorite]] || 0.019 || 0.010
|-
|[[Axinite]] || 0.018–0.020 || 0.011
|-
|[[Ekanite]] || 0.018 || 0.012
|-
|[[Kornerupine]] || 0.018 || 0.010
|-
|[[Corundum]] (Al<sub>2</sub>O<sub>3</sub>)|| 0.018 || 0.011
|-
|[[Rhodizite]] || 0.018 || –
|-
|[[Ruby]] (Al<sub>2</sub>O<sub>3</sub>)|| 0.018 || 0.011
|-
|[[Sapphire]] (Al<sub>2</sub>O<sub>3</sub>)|| 0.018 || 0.011
|-
|[[Sinhalite]] || 0.018 || 0.010
|-
|[[Sodalite]] || 0.018 || 0.009
|-
|Synth. [[corundum]] || 0.018 || 0.011
|-
|[[Diopside]] || 0.018–0.020 || 0.01
|-
|[[Emerald]] || 0.014 || 0.009–0.013
|-
|[[Topaz]] || 0.014 || 0.008
|-
|[[Amethyst]] (SiO<sub>2</sub>)|| 0.013 || 0.008
|-
|[[Anhydrite]] || 0.013 || –
|-
|[[Apatite]] || 0.013 || 0.010
|-
|[[Apatite]] || 0.013 || 0.008
|-
|[[Aventurine]] || 0.013 || 0.008
|-
|[[Citrine]] || 0.013 || 0.008
|-
|[[Morion (mineral)|Morion]] || 0.013 || –
|-
|[[Prasiolite]] || 0.013 || 0.008
|-
|[[Quartz]] (SiO<sub>2</sub>)|| 0.013 || 0.008
|-
|Smoky quartz (SiO<sub>2</sub>)|| 0.013 || 0.008
|-
|Rose quartz (SiO<sub>2</sub>)|| 0.013 || 0.008
|-
|[[Albite]] || 0.012 || –
|-
|[[Bytownite]] || 0.012 || –
|-
|[[Feldspar]] || 0.012 || 0.008
|-
|[[Moonstone (gemstone)|Moonstone]] || 0.012 || 0.008
|-
|[[Orthoclase]] || 0.012 || 0.008
|-
|[[Pollucite]] || 0.012 || 0.007
|-
|[[Sanidine]] || 0.012 || –
|-
|[[Sunstone]] || 0.012 || –
|-
|[[Beryllonite]] || 0.010 || 0.007
|-
|[[Cancrinite]] || 0.010 || 0.008–0.009
|-
|[[Leucite]] || 0.010 || 0.008
|-
|[[Obsidian]] || 0.010 || –
|-
|[[Strontianite]] || 0.008–0.028 || –
|-
|[[Calcite]] (CaCO<sub>3</sub>) || 0.008–0.017 || 0.013–0.014
|-
|[[Fluorite]] (CaF<sub>2</sub>)|| 0.007 || 0.004
|-
|[[Hematite]] || 0.500 || –
|-
|Synth. [[cassiterite]] (SnO<sub>2</sub>)|| 0.041 || –
|-
|[[Gahnite]] || 0.019–0.021 || –
|-
|[[Datolite]] || 0.016 || –
|-
|[[Tremolite]] || 0.006–0.007 || –
|}

== Дисперзија во слики ==
Во фотографска и микроскопски леќи, дисперзија  предизвикува [[хроматска аберација]], што предизвикува различни бои во сликата да не се преклопуваат правилно. Различни техники се развиени за да се возврати на тоа, како што се употребата на [[achromat]] , мултилемент леќи со очила на различна дисперзија. Тие се изградени на таков начин што на хроматските аберации на различни делови се поништуваат.

== Дисперзија во пулсар тајмингот ==
{{Сплит секција | мерка Дисперзија | датум = ноември 2015}}
[[Пулсар]] _ се ротирани неутронски ѕвезди кои емитуваат пулси во многу редовни интервали кои се движат од неколку милисекунди во секунди. Астрономите веруваат дека импулсите се емитуваат истовремено во текот на еден широк спектар на фреквенции. Меѓутоа, како што го гледаме на Земјата, компоненти на секој пулс испуштаат повисоки радиофреквенции пристигнату пред тие да емитираат на пониските фреквенции. Ова се случува бидејќи дисперзија  на јонизиран компонента на [[меѓуѕвездениот медиум]], пред се на слободни електрони, кои ја прават групната брзина на фреквенцијата . Екстра одлагање додадена на фреквенцијата <math>\nu</math> е

:<math>t = k_\mathrm{DM} \times \left(\frac{\mathrm{DM}}{\nu^2}\right)</math>


каде постојана дисперзија <math>k_\mathrm{DM}</math> е дадена со

:<math> k_\mathrm{DM} = \frac{e^2}{2 \pi m_\mathrm{e}c} \simeq 4.149 \mathrm{GHz}^2\mathrm{pc}^{-1}\mathrm{cm}^3\mathrm{ms}</math>,<ref>Single-Dish Radio Astronomy: Techniques and Applications, ASP Conference Proceedings, Vol. 278. Edited by Snezana Stanimirovic, Daniel Altschuler, Paul Goldsmith, and Chris Salter. ISBN 1-58381-120-6. San Francisco: Astronomical Society of the Pacific, 2002, p. 251-269</ref>

и '' 'мерка на дисперзија  ' '' (<math>\mathrm{DM}</math>) е густината на колоната на слободните електрони ([[вкупна содржина на електрони]]) - т.е. бројот на густината на електрони <math>n_e</math> (electrons/cm<sup>3</sup>) интегрирани по патот изминати со фотон од пулсарот на Земјата - и е дадена со

:<math>\mathrm{DM} = \int_0^d{n_e\;dl}</math>

со единици на [[парсек]] _ по кубен сантиметар (1pc/cm<sup>3</sup> = 30.857×10<sup>21</sup> m<sup>−2</sup>). <ref> Lorimer, ДР, и Крамер, М., '', Прирачник за Пулсар Астрономија '', вол. 4 од Кембриџ Набљудувајќи прирачници за истражување Астрономите, ([[Cambridge University Press]], Кембриџ, Велика Британија, Њујорк, САД, 2005), 1 издание </ref>.

Типично за астрономски набљудувања, ова одлагање не може да се мери непосредно, бидејќи од време на емисијата е непозната. Што '' можат 'да се мери е разликата во времето на пристигнување на две различни фреквенции. Доцнењето <math>\Delta t</math> помеѓу висока фреквенција <math>\nu_{hi}</math> и ниска фреквенција <math>\nu_{lo}</math> компонента на пулс ќе биде

:<math>\Delta t = k_\mathrm{DM} \times \mathrm{DM} \times \left( \frac{1}{\nu_{\mathrm{lo}}^2} - \frac{1}{\nu_{\mathrm{hi}}^2} \right)</math>

Повторното пишување на горната равенка во однос на <math>\Delta t</math> им овозможува на еден да се утврди <math>\mathrm{DM}</math>со мерење на е пулсово време на пристигнување на повеќе фреквенции. Ова, за возврат може да се користат за изучување на меѓуѕвездениот медиум, како и дозволи за набљудувања на пулсарите на различни фреквенции да се комбинираат.

== See also ==
{{colbegin|3}}
* [[Dispersion relation]]
* [[Sellmeier equation]]
* [[Cauchy's equation]]
* [[Abbe number]]
* [[Kramers–Kronig relations]]
* [[Group delay]]
* [[Calculation of glass properties]] incl. dispersion
* [[Linear response function]]
* [[Green–Kubo relations]]
* [[Fluctuation theorem]]
* [[Multiple-prism dispersion theory]]
* [[Ultrashort pulse]]
* [[Intramodal dispersion]]
* [[Fast radio burst]] (astronomy)
{{colend}}

== References ==
<!-- ----------------------------------------------------------
 See [[Wikipedia:Footnotes]] for a
 discussion of different citation methods and how to generate
 footnotes using the<ref>,</ref> and <reference /> tags
----------------------------------------------------------- -->
{{reflist|2}}

== External links ==
{{Commons|Dispersion|Dispersion (optics)}}
* [http://wiki.math.toronto.edu/DispersiveWiki/index.php/Main_Page Dispersive Wiki] – discussing the mathematical aspects of dispersion.
* [http://www.rp-photonics.com/dispersion.html Dispersion] – Encyclopedia of Laser Physics and Technology
* [http://qed.wikina.org/dispersion/ Animations demonstrating optical dispersion] by QED
* [http://webdemo.inue.uni-stuttgart.de/webdemos/02_lectures/uebertragungstechnik_2/chromatic_dispersion/ Interactive webdemo for chromatic dispersion] Institute of Telecommunications, University of Stuttgart

{{Glass science}}

[[Категорија:Optics]]
[[Категорија:Glass physics]]